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| berechnungen:leistung_und_schubspannungen [2025/06/18 14:27] – [Berechnung der Wärmeleitung über dem Schmelzefilm] cschall | berechnungen:leistung_und_schubspannungen [2025/08/13 14:31] (aktuell) – [Isothermes Leistungsmodell] fk | ||
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| Die Gesamtleistung des Extruders setzt sich aus der Antriebsleistung und den **heizenden** Heizzonen zusammen. | Die Gesamtleistung des Extruders setzt sich aus der Antriebsleistung und den **heizenden** Heizzonen zusammen. | ||
| - | ===== Isothermes Leistungsmodell | + | ===== Wandschubspannungsmodell (isotherm) |
| Bei der Leistungsberechnung wird zwischen Anschmelz- und Aufschmelzbereich unterschieden. Im Anschmelzbereich, | Bei der Leistungsberechnung wird zwischen Anschmelz- und Aufschmelzbereich unterschieden. Im Anschmelzbereich, | ||
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| - | ===== Nicht-isothermes Leistungsmodell | + | ===== Wandschubspannungsmodell (nicht-isotherm) |
| Das nicht-isotherme Leistungsmodell ist eine Erweiterung des isothermen Leistungsmodell. \\ | Das nicht-isotherme Leistungsmodell ist eine Erweiterung des isothermen Leistungsmodell. \\ | ||
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| - | ===== Enthalpie-Leistungsmodell | + | ===== Energiebilanzmodell |
| - | Das Enthalpiemodell | + | Das Energiebilanzmodell |
| Demnach gilt: | Demnach gilt: | ||
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| ===== Berechnung der Wärmeströme ===== | ===== Berechnung der Wärmeströme ===== | ||
| - | Für die Berechnung der Antriebsleistung muss ebenso die Energiezufuhr als auch -abfuhr durch die Zylindertemperierung bekannt sein. Aus diesem Grund werden die Wärmeströme entlang der Schnecke berechnet. Die Berechnung des Wärmestromes teilt sich in 2 Bereiche auf: Den Wärmestrom durch erzwungene Konvektion der Schmelze im Schmelzewirbel sowie in voll schmelzegefüllten Kanälen ($Q_{SW}$) und dem Wärmestrom über dem Schmelzefilm ($Q_{SF}$) im Aufschmelzbereich. | + | Für die Berechnung der Antriebsleistung muss ebenso die Energiezufuhr als auch -abfuhr durch die Zylindertemperierung bekannt sein. Aus diesem Grund werden die Wärmeströme entlang der Schnecke berechnet. Die Berechnung des Wärmestromes teilt sich in 2 Bereiche auf: Den Wärmestrom durch erzwungene Konvektion der Schmelze im Schmelzewirbel sowie in voll schmelzegefüllten Kanälen ($\dot{Q}_{SW}$) und dem Wärmestrom über dem Schmelzefilm ($\dot{Q}_{SF}$) im Aufschmelzbereich. |
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| $$\alpha = \frac{Nu \cdot \lambda}{L_{char}}$$ | $$\alpha = \frac{Nu \cdot \lambda}{L_{char}}$$ | ||
| - | Der Wärmestrom ergibt sich aus der Wärmestromdichte $\dot q$, der Temperaturdifferenz zwischen Schmelze und Zylinder $\Delta T$ und der Fläche des Wärmeüberganges $A = b \cdot (1-y) \cdot Z$ mit der Kanalbreite $b$, der Feststoffbettbreite $y$ und der Kanallänge $Z$ | + | Der Wärmestrom ergibt sich aus der Wärmestromdichte $\dot q$, der Temperaturdifferenz zwischen Schmelze und Zylinder $\Delta T$ und der Fläche des Wärmeüberganges $A = b \cdot (1-y) \cdot Z$ mit der Kanalbreite $b$, der normierten |
| $$\dot q_{SW} = \alpha \cdot \Delta T$$ | $$\dot q_{SW} = \alpha \cdot \Delta T$$ | ||
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| $$\dot q_{SF} = \frac{dT}{d \xi} \Bigg \vert_{\xi=1} \cdot \frac{\lambda}{\overline \delta}$$ | $$\dot q_{SF} = \frac{dT}{d \xi} \Bigg \vert_{\xi=1} \cdot \frac{\lambda}{\overline \delta}$$ | ||
| - | $$\dot q_{SF} = (T_Z-T_{Fl}) \left\{ 1 + Br_{SW} \left[ \frac{exp \left[ - \beta (T-T_{Fl}) \right] \cdot \left[ (1-A)e^A - 1 \right]}{A^2} \left( \frac{A}{e^A-1} \right)^{1+n} \right] \right\} \cdot \frac{\lambda}{\overline \delta}$$ | + | $$\dot q_{SF} = (T_Z-T_{Fl}) \left\{ 1 + Br_{SW} \left[ \frac{\left[ (1-A)e^A - 1 \right]}{A^2} \left( \frac{A}{e^A-1} \right)^{1+n} \right] \right\} \cdot \frac{\lambda}{\overline \delta}$$ |
| $$\text{mit}$$ | $$\text{mit}$$ | ||
| $$A = \frac{\beta}{n} (T_Z-T_{Fl})$$ | $$A = \frac{\beta}{n} (T_Z-T_{Fl})$$ | ||
| $$\text{und}$$ | $$\text{und}$$ | ||
| - | $$Br_{SW} = \frac{K \cdot v_{rel}^{1+n} \cdot \bar{\delta}^{1-n}}{\lambda (T_Z - T_{Fl})}$$ | + | $$Br_{SF} = \frac{K \cdot v_{rel}^{1+n} \cdot \bar{\delta}^{1-n}}{\lambda (T_Z - T_{Fl})}$$ |
| - | mit der Wärmeleitfähigkeit $\lambda$, der mittleren Schmelzefilmdicke $\overline \delta$, der Zylindertemperatur $T_Z$, der Fließtemperatur (Aufschmelztemperatur) $T_{Fl}$, der Temperatur im Schmelzewirbel $T$, der Brinkmann-Zahl im Schmelzefilm $Br_{SW}$, dem Temperaturkoeffizient im Fließgesetz $\beta$, dem Fließgesetzexponenten $n$, dem Konsistenzfaktor $K$ und der Relativgeschwindigkeit zwischen Zylinder und Feststoffbett $v_{rel}$. | + | mit der Wärmeleitfähigkeit $\lambda$, der mittleren Schmelzefilmdicke $\overline \delta$, der Zylindertemperatur $T_Z$, der Fließtemperatur (Aufschmelztemperatur) $T_{Fl}$, der Brinkmann-Zahl im Schmelzefilm $Br_{SW}$, dem Fließgesetzexponenten $n$, dem Konsistenzfaktor $K$ und der Relativgeschwindigkeit zwischen Zylinder und Feststoffbett $v_{rel}$. |
| Aus der Wärmestromdichte wird weiterhin durch Multiplikation mit der Fläche des Feststoffbettes der Wärmestrom berechnet: | Aus der Wärmestromdichte wird weiterhin durch Multiplikation mit der Fläche des Feststoffbettes der Wärmestrom berechnet: | ||
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