Unterschiede

Hier werden die Unterschiede zwischen zwei Versionen angezeigt.

--- materialdaten:rheologische_materialdaten [2025/01/07 10:51] – [Temperaturverschiebungsfaktor α] cschall
+++ materialdaten:rheologische_materialdaten [2025/05/15 15:48] (aktuell) – [Temperaturverschiebungsfaktor a${}_T$] cschall
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 ======Rheologische Materialdaten======
-===== Eingabedialog =====
+===== Materialdaten - Rheologie =====
 Im Reiter "Rheologie" werden die rheologischen Daten des Materials eingegeben:
-  * **Druckverschiebungsfaktor beta**, diese EIngabe ist optional. Ohne Eingabewert wird die Druckabhängigkeit der Viskosität vernachlässigt.
+  * **Druckverschiebungsfaktor beta**, diese Eingabe ist optional. Ohne Eingabewert wird die Druckabhängigkeit der Viskosität vernachlässigt.
   * **Bezugstemperatur T_B**, die im Viskositätsansatz eingegebenen Werte sind für diese Temperatur gültig.
   * **Temperaturansatz**, hier kann die Modellierung der Temperaturabhängigkeit der Viskosität erfolgen. Die Temperaturverschiebung wird mittels //PAM// berechnet. Es stehen folgende Modellierungen zur Auswahl
-    * **WLF (Tb, Ts)**: Temperaturverschiebung durch vorgabe der Standardtemperatur T_S
+    * **WLF (Tb, Ts)**: Temperaturverschiebung durch Vorgabe der Standardtemperatur T_S
     * **WLF (C1, C2)**: Temperaturverschiebung durch die Konstanten C1 und C2
     * **Arrhenius**: Temperaturverschiebung durch Aktivierungsenergie E
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 $$τ=K\cdot\dotγ^n$$
-bzw
+bzw.
 $$\eta=a_T \cdot K \cdot \gamma^{n-1}$$
 Hierbei ist $n$ der Exponent des Fließgesetzes und $K$ der Konsistenz-Faktor.
-Durch den einfachen Aufbau dieses Ansatzes lassen sich fast alle Strömungsprobleme analytisch behandeln, die für Newtonsche Flüssigkeiten erfassbar sind. In doppeltlogarithmischer Darstellung ergibt sich für den Potenzansatz eine Gerade. Für den newtonschen Bereich ergibt sich somit ein $n=1$ und ein $K=\eta_0$. Im strukturviskosen Bereich kann der Verlauf der Viskosität in kleinen Bereichen auch durch das Potenzgesetz approximiert werden. Hierbei ergibt sich ein schergeschwindigkeitabhängiges $n<1$.
+Durch den einfachen Aufbau dieses Ansatzes lassen sich fast alle Strömungsprobleme analytisch behandeln. In doppeltlogarithmischer Darstellung ergibt sich für den Potenzansatz eine Gerade. Für den newtonschen Bereich ergibt sich somit ein $n=1$ und ein $K=\eta_0$. Im strukturviskosen Bereich kann der Verlauf der Viskosität in kleinen Bereichen auch durch das Potenzgesetz approximiert werden. Hierbei ergibt sich ein schergeschwindigkeitabhängiges $n<1$.
 {{ :materialdaten:abb_potenz_naeherung_de.svg?nolink&600 |}}
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 === Carreau-Arrhenius (E, T_B) ===
-$$ln(a_T)=\frac{E}{R} (\frac{1}{T-273,15}-\frac{1}{T_B-273.15}) $$
+$$ln(a_T)=\frac{E}{R} (\frac{1}{T}-\frac{1}{T_B}) $$
-mit: $E$ = Aktivierungsenergie, $R$ = Gaskonstante, $T_B$ = Bezugstemperatur, $T$ = aktuelle Temperatur
+mit: $E$ = Aktivierungsenergie, $R$ = Gaskonstante, $T_B$ = Bezugstemperatur (in Kelvin), $T$ = aktuelle Temperatur (in Kelvin)
-Mit dem Carreau-Ansatz lässt sich das kunststoffspezifische Stoffverhalten über große Schergeschwindigkeits- und Temperaturbereiche gut beschreiben.
 ==== Druckverschiebungsfaktor β ====
-Der Druckverschiebungsfaktor beta berücksichtigt den Einfluss des Drucks auf die Viskosität. Der Wert bezieht sich auf eine mittlere materialspezifische Temperatur aus PAM und auf einen Bezugsdruck von 100 bar. Die druckabhängige Viskosität wird durch die folgende Gleichung berechnet.
+Der Druckverschiebungsfaktor beta berücksichtigt den Einfluss des Drucks auf die Viskosität. Der Wert bezieht sich standardmäßig auf einen Bezugsdruck von 100 bar. Die Druckverschiebung $a_p$ geht analog zum Temperaturverschiebungsfaktor $a_T$ in die Viskositätsberechnung mit ein. $a_p$ berechnet sich wie folgt:
-\[y(p) = (p_0)\cdot e^{β(p-p_0)}\]
+$$ a_p = exp(\beta \cdot (p-p_B))$$
+mit dem Druckverschiebungsfaktor $\beta$, dem Druck $p$ und dem Bezugsdruck $p_B$.
 {{ :materialdaten:abb_viskositaet_druckabhaengig_de.svg?nolink&600 |}}
 Der Wert beta kann direkt aus PAM importiert oder per Hand eingetragen werden. Ist für beta der Wert 0 gesetzt, so wird die Viskosität ohne die Berücksichtigung des Drucks berechnet.
-Da der Ansatz jedoch nur in einem begrenzten Umfang analytisch verwendet werden kann, werden aus dieser Funktion für die im Prozess auftretenden Schergeschwindigkeiten und Temperaturen die entsprechenden Koeffizienten des Potenzgesetzes programmintern berechnet. In der Eingabemaske **Rheologische Daten** kann zwischen drei Ansatzformen gewählt werden, die das rheologische Verhalten von Kunststoffschmelzen beschreiben. Der Unterschied der Ansätze besteht in der Beschreibung der Temperaturverschiebungsfunktion. Die Unterscheidung wurde eingeführt, um je nach Herkunft der Daten (CAMPUS, BAYMAT, VISCOSITY) eine problemlose Eingabe zu gewährleisten. Stammen die Carreau-WLF-Daten beispielsweise aus der BASF-Datenbank VISCOSITY, so muss die Schalterstellung Carreau-WLF ($C_1$, $C_2$) gewählt werden. Falls mit einem Material der Firma BAYER gerechnet werden soll, so können die Daten der BAYMAT-Datei entnommen werden und mit Hilfe des Schalters Carreau-WLF ($T_B$, $T_S$) eingegeben werden. Die beiden Konstanten $C_1$ und $C_2$ werden hierbei intern auf 8.86 bzw. auf 101.6 gesetzt und können nicht mehr editiert werden.
-Soll mit **REX/PSI** ein wandgleitendes Material berechnet werden, müssen neben der Charakterisierung des Fließgesetzes mittels der Carreau- oder Arrhenius-Parameter zwei Wertepaare, bestehend aus einer Prüftemperatur und der bei dieser Prüftemperatur festgestellten kritischen Wandschubspannung eingegeben werden.
-Zusätzlich kann durch den Materialparameter $k_{mat}$ die Zunahme der dimensionslosen Gleitgeschwindigkeit $V_{sl}^*$ in Abhängigkeit der dimensionslosen Schubspannung $τ^*$ beschrieben werden. Die Ermittlung der benötigten Materialdaten, wie die Gleitgeschwindigkeit $v_{sl}$ in Abhängigkeit der Wandschubspannung $τ$, erfolgt während der Viskositätsmessung (z. B. mit einem Hochdruckkapillarrheometer).
-Während der Messung des Druckes in Abhängigkeit vom Volumenstrom treten bei wandgleitenden Schmelzen im Gegensatz zu wandhaftenden Unstetigkeiten im doppellogarithmischen Diagramm auf.
-{{ :materialdaten:abb_krit_wandschubspannung_de.svg?nolink&700 |}}
-Aus dem kritischen Druck $Δp_{krit}$, bei dem diese Unstetigkeit auftritt, lässt sich mit der folgenden Formel für eine Rechteckkapillare die kritische Wandschubspannung $τ_{krit}$ berechnen:
-\[τ_{krit} = \frac{\Delta p_{krit}}{2} \frac{h}{l}\]
-Diese kritischen Schubspannungen lassen sich in Abhängigkeit von der Temperatur näherungsweise als Geradengleichung angeben. **REX/PSI** fordert daher die Eingabe zweier Wertepaare für die kritische Schubspannung und der dazugehörenden Temperatur.
 ===Weitere Themen===
   * [[materialdaten:datenbankanbindung_an_pam]]
   * [[materialdaten:allgemeineangaben]]
-  * [[materialdaten:rheologische_materialdaten]]
   * [[materialdaten:thermodynamische_daten]]
   * [[materialdaten:dichtedaten_bzw._spezifisches_volumen]]
-  * [[materialdaten:tribologische_daten]]
+  * [[materialdaten:rheologische_materialdaten]]
   * [[materialdaten:technologische_daten]]
+  * [[materialdaten:tribologische_daten]]
+  * [[materialdaten:zusatzstoffe]]
   * [[materialdaten:molekulargewicht]]
   * [[materialdaten:faserabbau]]
   * [[materialdaten:eingabe_von_mischungen]]
-  * [[materialdaten:polymer-polymer_mischung]]
-  * [[materialdaten:gefuelltes_polymer]]